拉曼光谱试验报告激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
一、试验原理激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
1、拉曼散射的经典模型激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极化率将发生不同的改动，
光的拉曼散射便是因为分子的极化率的改动引起的。依据泰勒定理将A在平衡位置打开，可
得激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
（2）激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。
关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
的光辐射，即拉曼散射光。且拉曼散射光总共可以有对称的3N-6种频率，但发生
与否取决于极化率张量各重量对简正坐标的偏微商是否全为零。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
2、半经典理论解说拉曼散射激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
散射物分子发生磕碰后，改动传达方向而构成的。图2是光散射机制半经典解说的一个形象
激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
磕碰如果是弹性的，如图（2a）则二者不交换能量，光子只改动运动方向而频率和能量
都没有改动，这便是瑞利散射。而发生非弹性磕碰时，如图（2b），光子和物质分子交换能
量，可以看成是入射光子的湮灭和另一个不同能量散射光子的发生，与此同时，分子能量状
子数，所以拉曼散射中，反斯托克斯线比斯托克斯线强度要小。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
3、 拉曼散射的退偏度激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
试验所测样品中，尤其是在液态与气态的介质中，分子的取向是无规则散布的。一般情
况下，如入射光为平面偏振光，散射光的偏振方向可能与入射光不同，并且还可能变为非完
全偏振的。这一现象称为散射光的“退偏”。散射光的退偏往往与分子结构和振荡的对称性
有关。拉曼散射光的偏振性彻底取决于极化率张量。非对称振荡的分子，极化率张量是一个
椭球，会跟着分子一同翻滚，振荡的诱导偶极矩也将不断地改动方向。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂
为了定量描绘散射光相对入射光偏振态的改动，引进退偏度的概念。退偏度 即为偏
振方向笔直和平行于入射光偏振方向的散射光强之比。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
由理论剖析可得，1 号振荡模式（振荡频率相当于波数V=458/cm）的退偏度为0，其他
三种振荡模式的退偏度均为0.75。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
二、 试验内容及办法激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
1，试验设备激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理 1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩， 一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
图2 试验设备示意图激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
M1—平面反射镜 M2——凹面反射镜 P1 P2——偏振片激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
P3—半波片 L1——聚光透镜 L2——成像透镜组激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
CCL 分子，装在样品池中。光经透镜聚集在样品池中心，成像透镜组对光进行
搜集。然后单色仪搜集散射光，再运用光电倍增管和光子计数器费劲拉曼散射信号。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该
入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
2，试验内容激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
（1） 调理光路，让足够多的散射光入射到单色仪中。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
CCL 分子的拉曼散射光谱，分辨出各种振荡模式。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
（3） 确认拉曼谱线的退偏度。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
试验中运用调理偏振片 P1 对光源进行起偏，使入射光成为平面偏振光，经过滚动半波
片 P3 改动偏振方向，这样做才可以完成对入射光和散射平面所成视点的操控。关于出射光，可
以经过调理偏振片P2 操控出射光与散射平面所成的视点，这样便可以对退偏度做丈量。激光拉曼
光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为 ,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
三、 数据处理及剖析激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
CCL 分子拉曼散射谱线的频移及振荡模式的判别激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
序号 波长（nm） 强度 频率（/cm） 规范频率（/cm） 振荡模式 差错（%）
从表中可以精确的看出，在瑞利散射两边对称的散布着 4 种振荡（振荡模式在试验原理中已
经做了约好，表中做符号即可明显地看出其对称性），和理论剖析的振荡模式符合，差错在
答应范围内。可是注意到其间9 号线没有与之对应的振荡模式，而在试验中却调查到了，此
振荡模式应该是由理论剖析的4 种振荡耦合而来的。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
2，确认各拉曼谱线的退偏度激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
调理偏振片与半波片，使入射光平行于散射平面，出射光笔直于散射平面，这样出射
光便笔直于入射光。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
平面的拉曼散射光谱的强度激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
于散射平面的拉曼散射光谱激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘
殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
2 号和8 号光辐射根本消失，发生退偏。激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡
表3 确认退偏度激光拉曼光谱试验报告拉曼光谱试验报告试验原理1、拉曼散射的经典模型关于振幅矢量为,角频率为的入射光，分子遭到该入射光电场作用时，将感应发生电偶极矩，一级近似下，。是一个二阶张量（两个箭头表明张量），称为极化率张量，是简正坐标的函数。关于不同频率的简正坐标，分子的极页努尘殉黄浦请颅铃臣妙椭哉诣淘惶揉缨期舶靛瞥掷茧非传燎违曼赣篓娩传瞩幽穷琐堕河茸功萍卤背择茸姥胎桂绸咳屿押裂湖削聚黄拇壶茶驻巍蜡