激光拉曼光谱试验报告摘要：本试验研讨了用半导体激光器泵浦的Nd3:YVO4晶体并倍频后得到的53o

  (2)cosot标明将发生与入射光频率-0相同的散射光，称之为瑞利散射光。co^-%=kt二匚标明，散射光中还存在频率与入射光不同，巨细为•■0一的光辐射，即拉曼散射光。且拉曼散射光总共能够有对称的3N-6种频率，但发生与否取决于极化率张量各重量对简正坐标的偏微商是否全为零。

  频率为-o的单色光，能够看做是具有能量ho的光子，而光的散射是因为入射光子和散射物分子发生磕碰后，改动传达方向而构成的。图2是光散射机制半经典解说的一个形象表述，图中EiEj表明分子的两个振荡能级，虚线表明的不是分子或许的状况，仅仅用以表明入射光子和散射光子的能量。

  磕碰如果是弹性的，如图（2a）则二者不交流能量，光子只改动运动方向而频率和能量都没改动，这便是瑞利散射。而发生非弹性磕碰时，如图（2b），光子和物质分子交流能量，能够看成是入射光子的湮灭和另一个不同能量散射光子的发生，与此同时，分子能量状况发生了跃迁，导致拉曼散射光发生。最初态能级Ei低于末态能级Ej时发生斯托克斯拉曼散射，出射光子频率为；而初态能级Ej高于末态能级Ei时发生反斯托克斯拉曼散射，出射光子频率为•…・ij。依据计算散布规则，较高能级上的分子数低于低能级上的分子数，所以拉曼散射中，反斯托克斯线比斯托克斯线，拉曼散射的退偏度

  试验所测样品中，尤其是在液态与气态的介质中，分子的取向是无规则散布的。正常的情况下，如入射光为平面偏振光，散射光的偏振方向或许与入射光不同，并且还或许变为非彻底偏振的。这一现象称为散射光的“退偏”。散射光的退偏往往与分子结构和振荡的对称性有关。拉曼散射光的偏振性彻底取决于极化率张量。非对称振荡的分子，极化率张量是一个椭球，会跟着分子一同翻滚，振荡的诱导偶极矩也将不断地改动方向。

  为了定量描绘散射光相对入射光偏振态的改动，引进退偏度的概念。退偏度即为偏振方向笔直和平行于入射光偏振方向的散射光强之比。

  由理论剖析可得，1号振荡模式（振荡频率相当于波数V=458/cm）的退偏度为0,。

  M1—平面反射镜M2--凹面反射镜P1P2--偏振片P3—半波片L1--聚光透镜L2--成像透镜组

  试验中运用半导体激光器泵浦的Nd:YVO4晶体并倍频后得到的波长为532nm激光。样品是液态CCL4分子，装在样品池中。光经透镜聚集在样品池中心，成像透镜组对光进行搜集。然后单色仪搜集散射光，再运用光电倍增管和光子计数器费劲拉曼散射信号。